圖9b:增強(qiáng)對比度：沒有使用濾光片

　　圖9c:增強(qiáng)對比度：紅色濾光片

　　圖9d:增強(qiáng)對比度：綠色濾光片

　　范例2：拉曼光譜

　　拉曼光譜應(yīng)用的結(jié)果可以通過使用一些選擇的濾光片大幅提高：激光帶通、陷波片，或激光長波通為了達(dá)到效果，使用窄至1.2nm和光密度OD 6.0的帶寬濾光片。激光帶通濾光片放置在激光和樣品之間的光路內(nèi)。這確保阻斷了任何外部環(huán)境光，只有激光線波長可通過。光入射到樣品后，它會由于拉曼散射而位移并包含許多低強(qiáng)度模式或信號。因此，它在通過使用陷波濾光片（以盡可能近激光波長為中心）以便阻斷高度度激光的應(yīng)用中變得很重要。如果發(fā)生非常接近激光的拉曼激發(fā)模式，激光長波通濾光片則可以作為有效的替代品。圖10典型的拉曼光譜設(shè)置圖。

　　圖10:拉曼光譜設(shè)置

　　除了上述提及的兩項，可用于多種應(yīng)用：配色成像和拉曼光譜。它們幾乎出現(xiàn)在光學(xué)、成像和光電子行業(yè)的各個方面；了解的制造技術(shù)、關(guān)鍵術(shù)語和當(dāng)今可用的濾光片類型可幫助選擇適用于任何設(shè)置的濾光片。

　　用電子束(EB)蒸發(fā)的TiO2和SiO2薄膜系統(tǒng)具有重要的應(yīng)用。但是用常規(guī)的蒸發(fā)技術(shù)，即使基板的溫度高達(dá)300℃以上，薄膜仍呈現(xiàn)出明顯的柱狀結(jié)構(gòu)特性。這種柱狀結(jié)構(gòu)的薄膜，由于膜層中包含著大量的空隙，因此隨著薄膜濾光片吸潮，膜層折射率升高，濾光片的中心波長就會產(chǎn)生明顯的漂移。為了表征這種結(jié)構(gòu)特性，人們提出了聚集密度P，它被定義為薄膜中固體部分的體積與總體積之比。所以它是一個描述薄膜疏松程度的物理量。

　　隨著離子鍍膜技術(shù)的發(fā)展，諸如離子輔助淀積(IAD)，反應(yīng)離子鍍(RIP)和離子束濺射(IBS)等，薄膜的聚集密度得到了顯著的提高，甚至已經(jīng)有實驗報道，有些薄膜的聚集密度大于1。這意味著薄膜的密度比自然界中的大塊材料的密度還要高，原因是在高聚集密度的薄膜中，常常呈現(xiàn)出非常大的壓應(yīng)力，致使薄膜具有更高的聚集密度。但是，即使薄膜的聚集密度大于1，濾光片中心波長仍會出現(xiàn)漂移。已經(jīng)認(rèn)識到，影響薄膜濾光片中心波長漂移的不僅是聚集密度，而且還有薄膜與基板的溫度折射率系數(shù)和熱膨脹系數(shù)。所以濾光片的中心波長漂移可以簡單地表示為Δλ=薄膜空隙吸潮引起的漂移+溫度折射率變化引起的漂移+熱膨脹引起的漂移。

　　總結(jié)：顯然，當(dāng)采用離子技術(shù)使聚集密度提高到1時，吸潮引起的中心波長漂移已可忽略不計，而其他兩種因素上升為主要因素。本文僅從一般工藝出發(fā)，著重考察一下TiO2/SiO2組成的三腔濾光片的光學(xué)穩(wěn)定性與上述三種因素的關(guān)系。實驗結(jié)果顯示，在可見光區(qū)域，對于聚集密度約為0.92的膜系，這三種因素中，吸潮引起的中心波長非常大，數(shù)量級在10 nm左右。對于膠合的膜系來說，膜系空隙中水汽折射率隨溫度的上升而下降引起的中心波長短移大約在1×10-2nm/℃量級。而熱膨脹引起的漂移大約在1×10-3nm/℃量級。